准相位匹配

准相位匹配（Quasi-phase-matching）是非線性光學頻率轉換的一種重要技術，其思想最早由J. Armstrong等人$^{[1]}$於1962年提出，V. Berger$^{[2]}$於1998年將它推廣到二維結構，並提出非線性光子晶體的概念。非線性頻率轉化中要求動量守恆，在普通非線性晶體中由於色散的存在較難實現，特別是同時多個非線性相互作用的，而非線性周期性結構提供的倒格矢則能較容易地實現相位匹配。通過在非線性介質中構造周期性的結構（非線性光子晶體），它能有效的實現非線性頻率轉化。相對通常的完美相位匹配（溫度匹配，角度匹配），這種方法稱為准相位匹配，它能更容易利用較大的非線性係數。因此，現在這種技術已廣泛應用於非線性光學領域，並且實現了一些普通晶體中難以做到的現象。

准相位匹配需要在非線性光子晶體中實現，在非線性光學發展初期，這種技術主要停留在理論階段。20世紀90年代，隨着非線性晶體生長和極化技術的提高，非線性光子晶體的製作得到極大發展。1993年，Yamada等人首次利用電極化反轉的方法製作出光學超晶格；1995年，M. Fejer等人製作出大塊周期性極化鈮酸鋰（periodically poled lithium niobate, PPLN）; 1997年，閔乃本等人（N.B. Ming et al.）製作出准周期極化光學超晶格，並用首次利用單束光單塊晶體實現了三倍頻綠光的產生；1999年，N. Broderick等人製作出第一個二維非線性光子晶體，並驗證了非線性布拉格衍射。現在，非線性光子晶體中的准相位匹配技術已廣泛應用於二次，三次和高次諧波的產生，波長轉換，參量轉換等過程。

原理

非線性過程通過非線性係數實現耦合。除能量守恆，非線性耦合還要求動量守恆，即相位匹配，當相位匹配時，可以獲得很高的轉換效率，反之，非線性過程就很弱。通常可以採用角度匹配，溫度匹配，准相位匹配等方法實現相位匹配。但前二者對光波的傳播方向和偏振態要明確要求，一般也不能利用到晶體較大的非線性係數，同時對於不同波長的匹配也很困難，多個非線性過程同時實現更是困難。而准相位匹配則能較好解決這些問題。可以通過一個三波耦合說明准相位匹配原理。考慮一個三波（$\mathbf {\omega } _{1}$,$\mathbf {\omega } _{2}$,$\mathbf {\omega } _{3}$）的相互作用$\mathbf {\omega } _{3}=\mathbf {\omega } _{1}+\mathbf {\omega } _{2}$，它們的波矢分別為$\mathbf {k} _{1}$,$\mathbf {k} _{2}$,$\mathbf {k} _{3}$,通常，由於頻率色散的存在，它們的相位不匹配，即相位失配量$\Delta \mathbf {k} =\mathbf {k} _{3}-\mathbf {k} _{2}-\mathbf {k} _{1}$。而在准相位匹配結構中，由於非線性係數被周期性調製，因此它是空間$\mathbf {r}$的函數。通常可以用一個結構函數$f(\mathbf {r} )$來描述這種周期性調製。對結構函數$f(\mathbf {r} )$可進行傅里葉展開，$f(\mathbf {r} )=\sum _{m,n}f_{m,n}exp(i\mathbf {G} _{m,n}.\mathbf {r} )$,其中，$\mathbf {G} _{m,n}$准相位結構提供的倒格矢，$f_{m,n}$為相應的傅里葉係數，m,n 為整數。可以看到，准相位匹配結構可以提供多個倒格矢，這樣可以需要選擇和合適的倒格矢，從而實現相位匹配。例如選擇合適的$\mathbf {G} _{m,n}$,可以得到$\mathbf {k} _{3}-\mathbf {k} _{2}-\mathbf {k} _{1}+\mathbf {G} _{m,n}=0$，即相位匹配，從而獲得高效率的非線性頻率轉換。

重要成果

1. 電極化製作PPLN
2. 大塊PPLN的實現
3. 單束光單晶體直接三倍頻
4. 三原色激光器

相關文獻

一維

1. 綜述文章 Y.Y. Zhu and N.B. Ming, "Dielectric superlattices for nonlinear optical effects ",Optical and Quantum Electronics,31,1093-1128,(1999),doi:10.1023/A:1006932103769.

2.准周期結構

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3.非周期結構 B. Y. Gu, B. Z. Dong, Y. Zhang, and G. Z. Yang, 「Enhanced harmonic generation in aperiodic optical superlattices,」 Appl. Phys. Lett. 75, 2175-2177 (1999).doi:10.1063/1.124956

4.非周期結構 H. Liu, Y. Y. Zhu, S. N. Zhu, C. Zhang, and N. B. Ming, 「Aperiodic optical superlattices engineered for optical frequency conversion,」 Appl. Phys. Lett. 79, 728-730 (2001)doi:10.1063/1.1381569

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6.啁啾結構 K. L. Baker, 「Single-pass gain in a chirped quasi-phase-matched optical parametric oscillator,」 Appl. Phys. Lett. 82, 3841-3843 (2003). doi:10.1063/1.1579848

二維

1. 綜述文章 A. Arie, A. Bahabad and N. Habshoosh, 「Nonlinear interactions in periodic and quasi-periodic nonlinear photonic crystals,」 in Ferroelectric Crystals for Photonic Applications (eds. P. Ferraro, S. Grilli and P. De Natale ) ch.10,259-294 (Springer Verlag, 2008).doi:10.1007/978-3-540-77965-0

2.第一塊二維非線性光子晶體 N. G. R. Broderick, G. W. Ross, H. L. Offerhaus, D. J. Richardson, and D. C. Hanna, 「Hexagonally poled lithium niobate: a two-dimensional nonlinear photonic crystal,」 Phys. Rev. Lett. 84, 4345–4348 (2000).doi: 10.1103/PhysRevLett.84.4345

參考資料

1.^ J.A. Armstrong, N. Bloembergen, J. Ducuing, P.S. Pershan (1962). "Interaction between light waves in a nonlinear dielectric". Physical Review 127: 1918. doi:10.1103/PhysRev.127.1918.

2.^ V. Berger (1998). "Nonlinear photonic crystals". Physical Review Letters 81: 4136. doi:10.1103/PhysRevLett.81.4136.