跳至內容

黎納-維謝勢

本頁使用了標題或全文手工轉換
維基百科,自由的百科全書
本條目中,向量純量分別用粗體斜體顯示。例如,位置向量通常用 表示;而其大小則用 來表示。檢驗變數或場變數的標記的後面沒有單撇號「」;源變數的標記的後面有單撇號「」。
艾密·維謝

電動力學裏,黎納-維謝勢指的是移動中的帶電粒子推遲勢。從馬克士威方程組,可以推導出黎納-維謝勢;而從黎納-維謝勢,又可以推導出一個移動中的帶電粒子所生成的含時電磁場。但是,黎納-維謝勢不能描述微觀系統的量子行為

阿弗雷-瑪麗·黎納英語Alfred-Marie Liénard於1898年,艾密·維謝於1900年,分別獨立地研究求得黎納-維謝勢的公式[1][2]。於1995年,Ribarič和Šušteršič正確計算出移動中的偶極子四極子的推遲勢[3]

歷史重要性

古典電動力學的研究,關鍵地助導阿爾伯特·愛因斯坦發展出相對論。愛因斯坦細心地分析黎納-維謝勢和電磁波傳播,所累積的心得,引領他想出在狹義相對論裏對於時間和空間的概念。古典電動力學表述是一個重要的發射台,使得物理學家能夠飛航至更複雜的相對論性粒子運動的學術領域。

雖然古典電動力學表述的黎納-維謝勢,可以很準確地描述,獨立移動中的帶電粒子的物理行為,但是在原子層次,這表述遭到嚴峻的考驗,無法給出正確地答案。為此緣故,物理學家感到異常困惑,因而引發了量子力學的創立。

對於粒子發射電磁輻射的能力,量子力學又添加了許多新限制。古典電動力學表述,表達於黎納-維謝勢的方程式,明顯地違背了實驗觀測到的現象。例如,古典電動力學表述所預測的,環繞著原子不停運動的電子,由於連續不斷地呈加速度狀態,應該會不停地發射電磁輻射;但是,實際實驗觀測到的現象是,穩定的原子不會發射任何電磁輻射。經過研究論證,物理學家發現,電磁輻射的發射完全源自於電子軌域的離散能級躍遷(參閱波耳原子)。在二十世紀後期,經過多年的改進與突破,量子電動力學成功地解釋了帶電粒子的放射行為。

物理理論

帶電粒子的移動軌道。

假設,從源頭位置往檢驗位置發射出一束電磁波,而這束電磁波在檢驗時間抵達觀測者的檢驗位置,則這束電磁波發射的時間是推遲時間。由於電磁波傳播於真空的速度是有限的,觀測者檢驗到電磁波的檢驗時間,會不同於這電磁波發射的推遲時間推遲時間 定義為檢驗時間減去電磁波傳播的時間:

其中,光速

推遲時間的概念意味著電磁波的傳播不是瞬時的。電磁波從發射位置傳播到終點位置,需要一段傳播期間,稱為時間延遲。與日常生活的速度來比,電磁波傳播的速度相當快。因此,對於小尺寸系統,這時間延遲,通常很難察覺。例如,從開啟電燈泡到這電燈泡的光波抵達到觀測者的雙眼,所經過的時間延遲,只有幾兆分之一秒。但是,對於大尺寸系統,像太陽照射陽光到地球,時間延遲大約為8分鐘,可以經過實驗偵測察覺。

表達方程式

假設,一個移動中的帶電粒子,所帶電荷為,隨著時間而改變的運動軌道為。設定向量為從帶電粒子位置到檢驗位置的分離向量:

則黎納-維謝純量勢和黎納-維謝向量勢分別以方程式表達為

其中,真空電容率是帶電粒子的移動速度,

雖然黎納-維謝純量勢和黎納-維謝向量勢的時間參數是,方程式右手邊的幾個變數,帶電粒子位置和速度都是採推遲時間時的數值:

推導

推遲勢,可以推導出黎納-維謝勢。推遲純量勢推遲向量勢分別以方程式定義為(參閱推遲勢

其中,分別是推遲時刻的電荷密度和電流密度,是積分的體空間,是微小體元素,向量還是採推遲時間時的數值。

帶電粒子運動軌道的電荷密度可以用狄拉克δ函數表達為

其中,是狄拉克δ函數。

代入推遲純量勢的方程式,

由於狄拉克δ函數的積分會從的可能值中,挑選出當時,所有變數的數值。所以,在積分內的變數,都可以被提出積分,採推遲時間時所計算出的數值。積分內,只剩下狄拉克δ函數等待進一步處理:

由於推遲時間跟三個變數有關,這積分比較難計算,需要使用換元積分法[4]。設定變數。那麼,其雅可比行列式

行列式內分量很容易計算,例如:

按照上述方法,經過一番計算,可以得到

所以,推遲純量勢的方程式變為

這樣,可以得到黎納-維謝純量勢:

類似地,也可以推導出黎納-維謝向量勢。

相對論性導引

從推遲勢的表達式可以看出它只依賴於推遲時刻源點的速度,而不依賴於源點的加速度,所以通過電磁勢的洛侖茲變換也可以推導出黎納-維謝勢。考慮一個在推遲時刻瞬時速度與電荷運動速度相同的慣性系,記作。在系中,電荷在推遲時刻的速度為零(雖然加速度未必為零),其純量勢應由庫侖定律給出,向量勢為零。[5][6]:165ff

純量勢和向量勢從繫到系的變換滿足洛侖茲變換:

其中,洛侖茲因子

代入後可以得到:

的變換關係也由洛侖茲變換給出:

的表達式代入即得到黎納-維謝勢。

物理意義

對於固定不動的帶電粒子,電位的方程式為

這是黎納-維謝純量勢乘以雅可比行列式因子。追根究柢,原因是移動中的帶電粒子,雖然理論上是點粒子,但是由於它是在移動中,在積分裏所佔有的體積顯得比較大,所帶的電荷因此比較多,所以產生的電位不同。這也可以看作是一種都卜勒效應[5]

移動中的帶電粒子的電磁場

從黎納-維謝勢,可以計算電場和磁場

求得的電場和磁場分別為[7]

 ;

其中,向量設定為,帶電粒子的加速度

檢查電場的方程式,右邊第一項稱為廣義庫侖場,又稱為速度場,因為這項目與加速度無關。當,粒子速度超小於光速時,,這項目會趨向庫侖方程式

右邊第二項稱為輻射場,又稱為加速度場,因為這項目的物理行為主要是由粒子的加速度決定。這個項目能夠描述電磁輻射的生成程序。

參閱

參考文獻

  1. ^ Marc Jouguet, La vie et l'oeuvre scientifique de Alfred-Marie Liénard, Exposé fait en séance mensuelle de la Société française des Electriciens, le 4 décembre, 1958 [2009-10-17], (原始內容存檔於2009-07-06) 
  2. ^ Mulligan, Joseph F., Emil Wiechert(1861–1928): Esteemed seismologist, forgotten physicist, American Journal of Physics, March, 69 (3): pp. 277–287 
  3. ^ Ribarič, Marijan; Šušteršič, Luka, Expansion in terms of time-dependent, moving charges and currents, SIAM Journal on Applied Mathematics, June, 55 (3): pp. 593–624, doi:10.1137/S0036139992241972 
  4. ^ Griffiths, David; Heald, Mark, Time-Dependent Generalization of the Biot-Savart and Coulomb laws, American Journal of Physics, Feb., 59 (2): pp. 111–117 
  5. ^ 5.0 5.1 俞允強. 《电动力学简明教程》. 北京大學出版社. 1999: p298. 
  6. ^ Bo Thide. Electromagnetic Field Theory. Dover Publications, Incorporated. 2011-03-17 [2016-06-26]. ISBN 978-0-486-47773-2. (原始內容存檔於2016-06-10). 
  7. ^ Griffiths, David J. Introduction to Electrodynamics (3rd ed.). Prentice Hall. 1998: pp. 435–440. ISBN 0-13-805326-X.